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將超穎透鏡之後的電場輸出導出為ZBF檔，然後將其進一步導入OpticStudio POP中以評估最終的PSF。但是，當超穎透鏡置於透鏡之間並且入射光束不是平面波前時，設計人員可以使用POP中的平面波開始模擬。光束在POP中傳播到超穎透鏡的前端，並作為ZBF檔導出。然後將ZBF作為光源導入FDTD，並透過超穎透鏡進行傳播。其餘過程與前面討論的相同。

所有這三種解決方案都可以在物理光學傳播 (POP) 中的 OpticStudio 中建模。一旦確定了由這些解決方案中的任何一個定義的光束的輸入分佈，就會使用 POP 將光束傳播通過感興趣的光學系統。

然而，當厚度較低或折射率調變 (modulation) 較大時，這種準確性可能會降低。因此，有必要討論Kogelnik理論的適用範圍，供使用者參考。 折射率調變: 與平均折射率相比，折射率調變不能太大。換句話說，n1/n << 1，這在大多數實際情況下是正確的。一個參考用的經驗法則是，對於反射全像，n1/n之比不應大於0.16，對於透射全像，n1/n之比不應大於0.06。

我們可以經由 k ? E = 0以及傳播向量k具有{0, 0, 1}分量，這兩個前提得知Ez一定為0。同時，我們可以利用Ex和Ey表示入射光的偏振態。另一方面，如果光束以任意的{l, m, n}向量入射，OpticaStudio會自動調整Ez 或 {Ex, Ey}，來達到k ? E = 0 且E的振幅不會增加的目標。但這樣的調整可能會使E的振幅變小，最後導致穿透光能量的損耗。

正確計算光線的相位需要把電場逆向傳播到薄膜起始的位置，並且修正薄膜的相位計算方式為沿著光線方向，而不是表面法向量方向。Zemax OpticStudio把這些稱之為 “ray” 係數。因為光路徑長是沿著光線方向計算的，並且光線長度在薄膜中會隨著角度增加，因此光線的相位會以 1/cos(theta) 的變化方式近似，這樣才是增加膜層相位的光路徑長時，正確表示方式。

寫在前面仿真、模擬、有限元分析、多物理場……這些術語是不是早已成為每位仿真人的“日常”？大家是否知曉其背后的技術原理和演進趨勢，正深刻地改變著世界？Ansys全新推出【Simulation Topics】系列專題，邀您一起探索仿真世界。

複製完後記得在Libraries Ribbon > Materials Catalog視窗確認OpticStudio有正確存取這個資料夾(OPHTHALMIC)。

這就是為什么表面等離激元可以用作壓縮光波長以實現光場更集中的方法。此外，自由空間光波矢量和表面等離激元波矢量之間的不匹配意味著我們不能僅僅通過將光照射到金屬表面來激發表面等離激元，還需要一些外部機制來進行波矢量匹配。表面等離激元的激發通常是通過使用棱鏡的全內反射，光柵的衍射，散射體的散射或穿過電子束來完成的。

Moldex3D光學分析模塊功能導覽Moldex3D光學分析模塊為創新的仿真技術，能協助用戶改善塑料光學產品，預測重要光學性質如雙折射、光程差及偏極化等，優化加工條件。Moldex3D與CODE V 的整合能提供使用者更準確的不均勻折射率的結果預測，進而控制實際生產問題。

在此基礎上為建立各制造工藝與電池性能的關系， Ngandjong等［47］利用 CGMD對不同組成/比例的電極材料工藝過程進行建模仿真，評估了AM與CBD的空間分布位置，并根據生成的電極微觀介構模型進行了電化學性能分析。由于利用Lammps開源軟件進行電池工藝仿真時一般牽扯到多相流等問題 ，但其輸出的結果無法直接導入到如Comsol等商業軟件進行電化學分析。

當該參數為正整數時，允許用戶指定用戶想要跟蹤的傳輸和反射中的衍射級次。 "僅這些級次"只是一個整數，所以下表是它的定義。下表將級次映射為唯一的正整數。 "僅這些級次"是2的冪級數的總和。 舉個例子，如果用戶想要追跡0級反射光線（R0）和+1級透射光線（T+1）。”